Phương trình Bernoulli: ${z_1} + \frac{{{p_1}}}{\gamma } + {\alpha _1}\frac{{{v_1}^2}}{{2g}} = {z_2} + \frac{{{p_2}}}{\gamma } + {\alpha _2}\frac{{{v_2}^2}}{{2g}} + {h_{w1 - 2}}$

được sử dụng để tính cho:

Các số hạng trong phương trình: $z + \frac{p}{\gamma } + \frac{{u_{}^2}}{{2g}} = const$ có đơn vị là:

Một xe chứa đầy xăng như hình vẽ:

Khi nhiệt độ tăng: 

Cho dòng chất lỏng không nén được chuyển động dừng, ta có:

Trong dòng chảy có áp, nếu áp suất tại mặt cắt trước là p₁, tại mặt cắt sau là p₂, ta có quan hệ giữa p₁  và p₂:

Dòng chảy có áp trong ống tròn có bán kính của ống r₀= 60mm, bán kính thủy lực R_h bằng:

Ba bình hình trụ có kích thước bằng nhau và chứa chất lỏng với độ cao H như nhau (Bình 1: dầu; 2: nước; 3: thủy ngân), bỏ qua ma sát, so sánh  thời gian T để tháo hết chất lỏng  qua lỗ  nhỏ có cùng đường kính bằng D ở dưới đáy bình, ta có:

Khối lượng riêng của chất lỏng là:

Một bình hở chứa nước chuyển động ngang chậm dần đều với gia tốc  a  = -9,81m/s². Độ nghiêng của mặt thoáng (tg ) bằng:

Các nghiên cứu của môn thuỷ lực được thực hiện cho:

Một ống chữ U chứa chất lỏng đến khoảng nửa ống. Khi ống quay quanh trục thẳng đứng như hình vẽ với vận tốc  không quá lớn ( chất lỏng chưa tràn ra khỏi ống), ta quan sát thấy:

Hai dạng của phương trình cơ bản thuỷ tĩnh là:

Quy luật phân bố vận tốc trên một mặt cắt ướt của dòng chảy tầng trong khe hẹp giữa hai bản phẳng song song đứng yên:

Khi xác định vật thể áp lực để tính áp lực lên thành cong theo phương z, mặt phẳng để chiếu thành cong lên là:

Phương trình vi phân cân bằng của chất lỏng tĩnh tuyệt đối có thể viết dưới dạng sau:

Gọi p là áp suất tác dụng lên mặt phẳng S tại điểm A:

Nước chảy từ bể A kín phân nhánh sang 2 bể B và C. Biết tổn thất năng lượng trong đường ống 1: h_W1 = 3m, trong đường ống 2: h_W2 = 3m, áp suất chân không trong bể B bằng 6,53kPa . Áp suất dư trong bể A là:

Trong bài toán tĩnh tương đối, lực khối tác dụng lên chất lỏng là:

Phương trình Bernoulli thể hiện:

Các giả thiết về dòng chảy để dẫn dắt đến công thức: ${\rm{gz}} + \frac{{{{\rm{u}}^{\rm{2}}}}}{{\rm{2}}} + \int {\frac{{{\rm{dp}}}}{{\rm{\rho }}}} = {\rm{const}}$  là: